牛顿环干涉条纹的中心在什么情况下时暗的,什么情况下是亮的

等厚干涉条纹

你在测量条纹时是测量的干涉圆环直径,测量装置只可以左右移动,未通过中心就代表测得的不是直径,实验也就无意义了!至于公式当然也就无意义,带入计算时所得数值当然也就不是牛顿环透镜的曲率半径!

一个是等厚干涉,一个是等倾干涉.

在光学上,牛顿环是一个薄膜干涉现象.光的一种干涉图样,是一些明暗相间的同心圆环.例如用一个曲率半径很大的凸透镜的凸面和一平面玻璃接触,在日光下或用白光照射时,可以看到接触点为一暗点,其周围为一些明暗相

牛顿环形成的干涉条纹发生在平凸透镜凸表面和玻璃板的平面,由于这两个面的反射形成的.（他们中间隔着一层空气哦!）.产生条件是：单色光垂直照射.

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夹层内折射率不是介于透镜和玻璃板折射率之间,在透镜凸表面和玻璃的接触点上,空气层厚度为0,两反射光的光程差为λ/2,因此反射光方向上牛顿环中心为暗点.透射光方向与反射光条纹相反,因此透射光牛顿环中心是

用一个曲率半径很大的凸透镜的凸面和一平面玻璃接触,在日光下或用白光照射时,可以看到接处点为一暗点,其周围为一些明暗相间的彩色圆环；而用单色光照射时,则表现为一些明暗相间的单色圆圈.这些圆圈的距离不等,

通常作牛顿环实验的时候,底下的材料和上面的材料都是玻璃材料（折射率约为1.34）.因此在考虑干涉时,必须考虑半波损失,考虑了半波损失后,中心的几何上的波程差为0,但是还要加上二分之一波长,因此波长差就

1:平凸透镜的凸面（即空气层的上表面）2:光程差小于光源的相干长度,平行单色光垂直照射到牛顿环上.

他们都是等厚干涉,根据等厚干涉条纹间距公式：2nhcosa=mλ,明显厚度越大,干涉级越高,假设原来的厚度为h,干涉级为m,当你厚度减少后,干涉级应该相应减少,此时,这个地方的第m级条纹,会被原来那么

当有半波损失时为暗纹,没有半波损失时为亮纹.具体：透镜（弧状）和玻璃面之间介质折射率小于玻璃面时（如空气）,此时有半波损失,暗纹；之间介质折射率大于玻璃时,无半波损失,为亮斑.

光的干涉,可用检察曲率半径,纹理圆环状再问：有别人告诉我光的波动等厚干涉条纹，是不是错误的答案？我真的不懂，，再答：不是错误的，这是光学中光的波动说，是由球面上和平面上反射的光线相互干涉而形成的干涉条

我战胜了自己许林人从呱呱坠地之时起,就开始遇到各种困难.我们都知道要战胜困难,等到渐渐成熟了,才懂得除了要战胜种种困难,有时更要战胜自己.我是个多愁善感,性格软弱的人.“战胜自己”是强者们的代名词,我

回答你第4个问题吧：当被检验的光学元件表面是平滑的,则观察到的牛顿环也是一系列平滑的同心圆环.若该元件的表面凹凸不平,则牛顿环将出现弯曲或畸变.即可达到检验的目的.

波峰,波谷相遇是亮的,峰谷相遇是暗的

在空气薄膜前后两个表面发生反射的两列波相遇时的波程差是半波长的偶数倍,叠加后加强出现亮条纹在空气薄膜前后两个表面发生反射的两列波相遇时的波程差是半波长的奇数倍,叠加后减弱出现暗条纹在上表面会观察到明暗

因为上方是凸透镜,距离中心越远,与底部平板玻璃的间隔增加的速度（不是间隔本身而是间隔增加的速度）就越快,即,每增加一个波长的光程差,需要的半径增加量就越少,条纹就越细密.如果间隔增加的速度不变,条纹间

首先牛顿环是等厚干涉,中心是零级条纹.透镜远离平面玻璃板,说明,空气薄膜厚度增加,光程差增加.牛顿环的级数与光程差成正比,而此时光程差再增加,所以原来某一级的牛顿环将会向中心移动,therefore是

牛顿环中心应该是一个暗点,但由于接触压力引起玻璃变形使中心变成一个暗斑.如果两玻璃之间存在灰尘或牛顿环装置有误差中间有可能是亮斑,从而引起附加光程差,这些会会给测量代来较大的系统误差.我这周一才做的牛